Дельта-функция и её Фурье-образ

 

Дельта-функция δ(t) является обобщённой функцией и математически она определяется так:

(3.32)

 

где f(t) – произвольная кусочно-непрерывная функция. Дельта-функция так узка, что функция в (3.32) выносится за знак интеграла как константа.

 

 

То есть эта функция не равна нулю только в точке t = 0, где она обращается в бесконечность таким образом, чтобы её интеграл по любой окрестности был равен 1. В этом смысле понятие дельта-функции аналогично физическим понятиям точечной массы или точечного заряда.

Для физика полезно представить дельта-функцию в виде предела некоторой обычной функции. Существует много таких представлений. Вот одно из них:

где а (3.33)

 

Для справки: у Рыжика и Градштейна (3.34)

 

Из этого определения видно, что дельта-функцию можно представить как "колокол" с центром в начале координат, ширина "колокола" стремится к нулю, а высота увеличивается так, чтобы площадь под "колоколом" оставалась равной единице. Функцию D(t, α) называют "размазанной" дельта-функцией.

Найдём Фурье преобразование функции D(t, α):

Из (3.20, 3.21): (3.35)

 

 

Подставим сюда D из (3.33): (3.36)

Представим показатель степени экспоненты как:

Обозначим

 

 

 

 

см. (3.34)

 

Теперь мы можем формально найти Фурье-образ дельта-функции, переходя к пределу.

 

 

Это Фурье-образ, или спектр δ-функции. (3.37)

 

 

(3.38)

 

Когда t = 0 интеграл от единицы равен бесконечности.

Когда t ≠ 0, то это интеграл от знакопеременной функции и он равен нулю.

Иногда интеграл (3.38) используют как ещё одно определение дельта-функции.

Переход к пределу иллюстрирует рис. 3.23. Видно, что чем у́же функция D(t,α) тем шире её Фурье-образ. Для настоящей дельта-функции спектр сплошной, его амплитуда постоянна и равна единице.

 

 

 

Рис. 3.23А. Рис. 3.23Б.

А: Графики "размазанной" дельта-функции D(t, α) при различных значениях параметра α.

Б: Графики образа Фурье "размазанной" дельта-функции D(ω, α) при тех же значениях.

Видно, что при уменьшении α функция D(t, α) становится всё более узкой, тогда как её Фурье образ D(ω, α) становится шире, стремясь к спектру дельта-функции, то есть к единице. При ω = 0 значение D(ω, α) = 1 независимо от "ширины колокола" рис. 3.23А. [3, стр. 44]

 

Функция Хевисайда (ступенька) и её Фурье-образ

 

Напомним одно из определений функции Хевисайда:

 

если Рис. 3.24.

Функция

Хевисайда.

 

При вычислении Фурье-образа функции Хевисайда возникает затруднение – интеграл не сходится к пределу. Действительно:

 

 

Предела нет.

 

Раз предела нет, то можно попробовать представить единичную функцию Хевисайда в виде медленно спадающей квазиступеньки H(t, ε):

 

Рис. 3.25.

Квазиступенька. (3.39)

 

 

Теперь можно найти Фурье-образ (то есть сплошной спектр) этой спадающей ступеньки:

 

(3.40)

Отсюда модуль спектральной плотности будет , а аргумент:

Запомните, что связь между этими функциями выражается следующим образом:

(3.41)

 

 

Модулированный сигнал

 

Любой сигнал – это функция времени. Чаще всего в радиотехнике передают, усиливают, преобразуют высокочастотный синусоидальный сигнал, у которого амплитуда или частота изменяются пропорционально этому сигналу.

Амплитудно-модулированным называется сигнал, амплитуда которого изменятся медленно cо временем по сравнению с изменением несущей:

Если А ~ cos Ωt, то обычно Ω << ω₀. (3.42)

 

Фазово-модулированным называется сигнал, фаза которого изменятся медленно cо временем по сравнению с изменением несущей:

(3.43)

 

Частотно-модулированный сигнал является близким к фазово-модулированному. Он определяется как

 

(3.44)

 

Очевидно, что

 

Здесь ω₀ – частота несущей, а Δω(t) – переменная (модулируемая) часть частоты.