Поляризация призмы и поляроиды

Поляризационными приборами называются приборы, с помощью которых из естественного света можно, получить плоско поляризованный свет. В основе работі поляризационных приборов лежит явление двойного лучепреломления.

Поляризационные прибора делятся на призмы и поляроиды. Призмы делятся на поляризационные призмы (дающие один плоско поляризованный луч) и двоякопреломляющие призмы (два поляризованных луча во взаимно перпендикулярных плоскостях).

Поляризационные призмы используют принцип полного внутреннего отражения обычного луча. Полное внутренне отражение наблюдается при падении света на границу раздела оптически более плотной среды с оптически менее плотной средой. При углах падения больших критиче­ского i_кр свет полностью отражается, не преломляясь. Интенсивность отраженного света в этом случае равна интенсивности падающего света.Еще более ярко выраженным дихроизмам обладают кристаллы герапатита (сернокислого йод-хинина). Пленка герапатита толщиной ~ 0,1 мм полностью поглощает обыкновенные лучи видимой области спектра. Дихроичные кристаллы используются для изготовления поляроидов - тонкие кристаллические плёнки, позволяющие получать плоско поляризованный свет.

Билет

Метод зон Френеля

Метод зон Френеля Для нахождения результата интерференции вторичных волн Френель предложил метод разбиения волнового фронта на зоны, называемые зонами Френеля. Предположим, что источник света S (рис. 17.18) точечный и монохроматический, а среда, в которой распространяется свет, изотропная.

РЕШЕНИЕ

Световая энергия, проходящая через вращающийся поляризатор, будет зави - сеть от времени, поскольку по закону Малюса идеальный поляризатор пропус - кает лишь частьлинейно - поляризованногосвета в соответствии с формулой I = I 0 cos2 ϕ, где I 0 и I - интенсивности, соответственно, падающего и прошед - шего света, а ϕ - угол между плоскостью поляризации падающего пучка и оп - тической осью поляризатора, который, c огласно условию задачи, меняется во времени по гармоническому закону ϕ (t) = ω t (начальный угол ϕ0 удобно вы - брать равным нулю).

Аналогичным образом зависит от времени прошедшая через поляризатор за время dt энергия: d Φ = Φ0 cos2 ω t dt. Энергия, прошедшая через поляризатор за

период T = 2ωπ, равна

T	π
Φ(T) =òΦ0 cos2 ω tdt =		Φ0 = 0.6мДж.
0	ω

 

Билет

Уравнения Максвелла в интегральной и дифференциальной формах

Это уравнение является обобщением закона Био–Савара–Лапласа и показывает, что циркуляция вектора по произвольному замкнутому контуру L равна сумме токов проводимости и токов смещения сквозь поверхность, натянутую на этот контур. Или другими словами, показывает связь между полным током и порождаемым им магнитным полем.

В дифференциальной форме это уравнение Максвелла выглядит так:

Это уравнение описывает явление электромагнитной индукции (закон Фарадея) и устанавливает количественную связь между электрическими и магнитными полями: переменное электрическое поле порождает переменное магнитное поле. В этом физический смысл уравнения.

В дифференциальной форме это уравнение выглядит так:

 

 

Билет

13. Дифракция от круглого отверстия.

Дифракция на круглом отверстии. Сферическая волна, распространяющаяся из точечного источника S, встречает на своем пути экран с круглым отверстием. Дифракционную картину наблюдаем на экране Э в точке В, лежащей на линии, соединяющей S с центром отверстия

Билет