Прямоточный радиальный вентилятор

В прямоточном радиальном вентиляторе  перемещаемая среда вначале также движется в осевом направлении и поступает во вращающееся рабочее колесо, где под действием центробежной силы проходит в радиальном направлении в межлопаточном пространстве и выходит в осевом направлении по кольцу через радиальный лопастной диффузор, стенки которого имеют криволинейную форму, а лопатки установлены на осесимметричном коленообразном - участке диффузора. В диффузоре часть динамического давления преобразуется в статическое. КПД вентилятора достигает 70%. Одним из преимуществ вентиляторов такого типа является возможность размещения электродвигателя внутри кожуха, что приводит к улучшению шумовых характеристик установки. Изготовление таких вентиляторов несколько сложнее, чем обычных.

Уравнение Бернулли.

Оно уст-ет связь м/д ск-тью и давл в потоке жид-ти, оно исп-ся при расчете трубопроводов, насосов и т.д. Изначально ур-ие было получено для идеальной жид-ти

 (6)

α – поправоч коэф (коэф Кориолиса), учит-щий неравномерный хар-р распред-ия ск-ей в потоке.

Для установл-ия плавного изм-ия дв-ия сред знач-ие коэф неравномер-ти 1,05–1,10.

Это ур-ие показ-ет, что полная уд эн потока в любом сечении состоит из суммы 3-х слагаемых: 1-ое – уд потенц эн давл; 2-ое – уд потенц эн; 3-е – уд эн положения рассматр-го сечения потока жид-ти в поле земного тяготения. Проанализ-ем размер-ти 3-х сост-их этого ур-ия:

Ед измерения всех слаг-ых явл уд эн потока, т.е. эн, отнесенная к 1 кг массы жид-ти. Из (6) => полная уд эн потока ид-ой жид-ти остается const в любом его сечении. Т.о. ур-ие Бернулли предст-ет собой з-н сохр-ия мех эн при движ ид несжимаемой жид-ти. Разделим все члены (6) на q:

(7)

Первое слаг-ое левой части предст-ет собой пьезометрич-ую высоту (напор). Иными словами это высота на к-ую под-ся жид-ть в трубке с открытым концом под действием гидроскоп-го давл в трубопр-де. Приборы, к-ые измер-ют давл жид-ти непоср-но высотой столба этой жид-ти наз-ся пьезометрами.

Второе слаг-ое – скоростной напор. Физ смысл: пусть в открытом трубопр-де дв-ся жид-ть со ск-тью W, помести в поток этой жид изогнутую трубку под углом 90º как на рис. Конец трубки направим против течения, др конец трубки перпенд пов-ти жид-ти и выступает из нее на некоторую высоту. Такая трубка наз-ся гидрометрической трубкой Пито. В рез-те возд-ия потока жид-ть в вертик части трубки подним-ся на такую высоту, при к-ой давл столба жид-ти в трубке д.б уравновешено давл дв-ия жид-ти с др стороны. Высота столба жид-ти в верт части трубки предст-ет собой скоростной напор. Знач-е его опред-ся лин ск-тью и ускорением свободного падения, скоростной напор не зав-ит от рода жид-ти, т.е. ее плотности, а опред-ся лишь лин ск-тью.

Третье слаг-ое – нивелирная высота, высота располож-ия рассматр-го сеч-ия потока над некоторой плоскостью отсчета.

Т.о. все члены ур-ия Бернулли имеют лин-ую размер-ть => геометрич смысл ур Бернулли: при установивш-ся дв-ии ид жид-ти сумма 3-х высот (пьезометрич, высоты скорост-го напора, высоты полож-ия) вдоль потока ост-ся неизменной практически.

Мощность нагнетателя

Под мощ-тью понимают эн сообщаемую или затрачиваемую в ед. времени, исп-уя такие понятия как напор насоса H или давление вент-ра ΔP, можно опр-ть полезную мощ-ть потока жид-ти выходящей из нагнетателя. Деств-но, если каждой ед веса капельной жид-ти сообщ-ся эн H, то при весовой подаче насоса равной γQ жид-ть выходит из насоса, обладая полезной мощ-тью N п = γ QH, Nп = QρgH. Проводя аналогичные рассуждения рассматривая работу вент-ра, получим что если каждой ед обьема воздуха прошедшего ч/з вент-р сообщается давл ΔP, то газ